1.空壓機(jī)復(fù)盛疊式循環(huán)

復(fù)禿式循環(huán)是兩個(gè)(或兩個(gè)以上) 不同工質(zhì)循環(huán)的疊合;

其與兩級(jí)壓縮循環(huán)相比的優(yōu)點(diǎn)是可以利用不同工質(zhì)適用于不同溫度范圍的特點(diǎn)，由此可工作于高、低溫?zé)嵩赐什罡蟮膱?chǎng)合。

例如有些既需要制冷又需要供熱的情況之下; 缺點(diǎn)是一個(gè)空壓機(jī)應(yīng)用兩種，顧比較麻煩。

桑式循環(huán)的中間溫度對(duì)兩循環(huán)各自的性能參數(shù)影響很大，但總的供熱系數(shù)隨中間溫度 的變化卻比較小。

圖中是以R12或R22為第一循環(huán)工質(zhì)，以R11或R21或 R 12B1作第二循環(huán)工質(zhì)計(jì)算而得的結(jié)果。

2.空壓機(jī)勞倫茲循環(huán)

勞倫法循環(huán)由兩個(gè)等熵過(guò)程，與兩個(gè)可逆的變溫過(guò)程所組成，與卡諾循 當(dāng)供熱量相等時(shí)勞倫茲循環(huán)的供熱系數(shù)要大I 相比,在筋高溫度與最低溫度相同的條件下， 卡諾循環(huán)供熱系數(shù)值;

這可從圖中直觀地予以證明，因?yàn)閯趥惼澭h(huán)的吸熱量大于卡諾循 環(huán)吸熱最，當(dāng)吸熱顯相等時(shí)勞倫茲循環(huán)所消耗的功必然小于卡諾循環(huán)消耗的功。

倫強(qiáng)循環(huán)的供熱系數(shù),可近似地認(rèn)為T(mén)hm、T一兩變溫過(guò)程的平均溫度值。

在實(shí)際熱聚系統(tǒng)中，作為熱源的傳熱介質(zhì)溫度是不斷變化的，低溫?zé)嵩唇橘|(zhì)溫度由高變 低,高溫?zé)嵩唇橘|(zhì)溫度由低變高。

因此,對(duì)于恒定溫度的逆卡諾循環(huán)或朗肯循環(huán)，在熱交換過(guò) 雇中開(kāi)始溫差大后來(lái)溫差小，而勞倫茲循環(huán)在熱交換過(guò)程中溫差便比較均勻，將它們表示在 T.S圖上可清楚地看出，代表?yè)p失的面積(圖中陰影線(xiàn)部分) 前者小于后者。

所以，勞倫茲循環(huán)歸結(jié)起來(lái)有三個(gè)優(yōu)點(diǎn);理論供熱系數(shù)高; 熱交換損失小; 允許有較大 的溫升。

但是，要實(shí)現(xiàn)勞倫茲循環(huán)并不容易。們工程實(shí)踐中通常用下列方法來(lái)通近或?qū)崿F(xiàn)。

循珠組合把一個(gè)單級(jí)壓縮循環(huán)分成若干子循環(huán)，每個(gè)子循環(huán)有一組冷凝器與蒸發(fā)器，按傳熱介質(zhì)溫度的變化規(guī)律,相應(yīng)蓋度低的冷凝器與溫度低的蒸發(fā)器相匹配。

其中每個(gè)了循環(huán)的最大傳熱溫差均小于總循環(huán)的最大值，每個(gè)子循環(huán)的壓力比也小于總循環(huán)的壓力比。

理論上講，子循環(huán)愈多愈接近勞倫茲循環(huán),但實(shí)際上受結(jié)構(gòu)的限制最多不宜超過(guò)四。

當(dāng)熱系采用多缸往復(fù)壓縮機(jī)時(shí)比較容易循環(huán)組合,圖示即為一臺(tái)四缸壓縮機(jī)的組 合方案，其中冷凝器分成了四個(gè)而蒸發(fā)器僅分成兩個(gè)。